LONGUEURS d'oNDE DU SPECTRE SOLAIRE. 



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le mouvement de la lunette en sens opposé à celui des ondes 

 donnera de nouveau dans la déviation une erreur en moins 



égale à j sin ç>, comme effet de l'aberration. 



Mais la source de lumière étant maintenant indépendante du 

 mouvement rétrograde de l'appareil, la seconde ondulation pri- 

 maire qui, avec une différence de phase X , devra coopérer avec 

 celle déjà sortie de / (fig. 5), rencontrera le réseau lorsque celui-ci 



aura rétrogradé de — — - . A ce moment , la première ondulation 

 a-\-X 



secondaire n'aura encore produit, autour de /, qu'une sphère de 



\i 



rayon -. Les points h' et / d'où partent les deux ondula- 



a H- X * 



tions secondaires, — qui ont une différence de phase l, tandis 



que la différence de chemin n'est que de Ib = , — déter- 



a + X 



minent de nouveau pour nous la surface d'onde résultante ; h- b 

 est le . plan tangent de toutes les surfaces sphériques intermé- 

 diaires entre h' et L De même h' l est la nouvelle fente, qui ne 

 diffère en grandeur de hl que d'une quantité de second ordre. 



X* 



a 



L'angle lh' b aura ici pour sinus a + X = sin y — - sin<p,en 



U. 1 

 nommant q> la vraie valeur de la déviation pour le premier maxi- 

 mum, quand tout l'appareil est en repos. Ainsi a sin y = 



— ^_ sin y et a y = — y tang y. Mais nous prenons encore 



les déviations depuis la normale à hl-, nous introduisons donc 

 a X 



l'erreur de lecture a X qui, à des grandeurs de second ordre 



près , est égale à — = — sin <p , comme dans le cas précédent. 

 U X 



La déviation enregistrée est donc, en fin de compte: 



a . a • a . a , 



y — — sin y — —- tang y -f- — sin y z=y — _ tang y. 

 XX X X 



