228 M. H. W. SCHROEDER VAN DER KOLK. NOTE SUR LA THEORIE 



dont M. Deville ne rapporte pas la série complète. M. Wiirtz 

 attire lui-même l'attention sur l'influence perturbatrice de la cha- 

 leur. Deux expériences furent faites à la température de 225° ; 

 l'auteur dit à propos de la première: „la vapeur a été portée 

 rapidement à 225°" ; la densité fut alors trouvée égale à 4,68. 

 L'expérience fut ensuite répétée en maintenant le vase à cette 

 même température pendant 10 minutes; la densité ne fut plus 

 que de 3,68. Ainsi donc, tandis que les limites de la densité 

 sont 5,24 et 2,61, la circonstance que le vase a été exposé, pas 

 même pendant 10 minutes, à la source de chaleur, a produit 

 une différence = 1, c'est-à-dire de 38 p. c. de l'effet total. On 

 doit naturellement se demander si, en prolongeant davantage l'action 

 de la chaleur, la décomposition n'aurait pas été poussée beau- 

 coup plus loin. Mais dans ces expériences, où la méthode de 

 M. Dumas a été suivie, une pareille prolongation n'était guère 

 possible , parce qu'on a à craindre la diffusion entre le gaz et l'air 

 atmosphérique lorsque l'écoulement est devenu presque insensible. 



Comparons maintenant les nombres ainsi obtenus aux autres 

 densités : 



Temp. Densité. 



193°,2 4,84 



195,5 4,66 



205,2 4,39 



215 4,12 



225 S 4,69 | moy. 4,18 



( 3,68 j J 



236,5 3,83 



248 3,30 



A 225° on trouve donc une décomposition, la première fois 



plus faible qu'à 195°,5, la seconde fois beaucoup plus forte qu'à 



236°,5. Si l'on calcule la densité à 225° par interpolation, on 



4,12 + 3,83 , . 



trouve g = 3,97, par conséquent une densité qui 



dépasse de 0,29 la seconde valeur obtenue par M. Wiirtz. Il est 



