MEERBURG. SUR LA POLARISATION ÉLBCTROLYTIQUE. 163 



k[idt=zsd--[-s[ Q d X (1). 



Jo JO 



L'épaisseur de l'électrode est supposée infinie ; ce qui revient 

 à admettre que pendant la durée de l'observation la quantité 

 de gaz qui atteint par diffusion la face opposée est inap- 

 préciable. 



Outre cette équation, il y a moyen d'en trouver encore 

 deux autres. Soit E la force électromotrice de la pile, R la ré- 

 sistance, et admettons que la force de polarisation soit pro- 

 portionnelle à la densité de l'hydrogène à la surface de l'élec- 

 trode. Négligeons d'autre part la polarisation anodique. Nous 

 aurons, d'après la loi d'Ohm: 



! «=lr¥ : » 



Admettons ensuite que la diffusion de l'hydrogène dans 

 le platine suive les lois ordinaires de la diffusion; il viendra 

 encore : 



|fS*-^| (3) 



Comparant (1) et (3), on trouvera sans peine: 

 . s dd- a 2 s /d q\ 



■ "~1 Tt F VôâA = o. ( } * 



Eliminant & entre (2) et (4), il vient 



— pt m a 



a 2 -Pt et (d Q \ P t 



TYb le 



équation dans laquelle p = . 



Pour éliminer (jj^ Q de (5), n ^ aut résoudre (3). C'est ce 



que fait M. Witkowski en posant o =r 0, t — 0 et x = 0, 

 q — £o — Qo quand / (t) est une fonction telle que/(0)=l 

 et converge vers 0 quand t converge vers l'infini. Mais nous 

 verrons tout à l'heure que cette dernière hypothèse n'est pas 

 justifiée. On arrive dans ces conditions à la solution suivante : 



