166 J. H. MEERBURG. 



Il est maintenant clair que la grandeur & de l'équation 

 (2) est proportionnelle à q 9j de sorte que, comme on a 



=z 0, il vient également = 0 ; et nous trouvons par 



conséquent directement par substitution dans l'équation (4) : 



i=z a Qo s r v 2 . 



Nous voyons donc en même temps qu'il est superflu d'in- 

 troduire dans l'équation fondamentale l'équation qui exprime 

 la loi d'Ohm. 



§ 2, Demandons-nous s'il n'y aurait pas moyen d'envisager 

 la question d'une manière tout aussi générale que l'a fait 

 M. Witkowski, sans négliger comme lui différents termes. 

 Partons donc encore une fois de la série d'équations 



k ( idt=Si q 0 -\- s f gdx, (8) 



* 0 * 0 



où nous posons &z=zeQ 0 . t est l'épaisseur de la couche d'hy- 

 drogène à la surface de l'électrode, déterminant la force élec- 

 tromotrice de polarisation. 

 Nous avons ensuite 



avec les conditions que t = 0, q == 0; x = 0, q = xp (t). 

 Nous tirons de l'équation (8) : 



V=nr {^)r^\d) 0 > (10) 



et la résolution de l'équation (9) nous donne 



e= ^{vWr^ii-Jr'/'il. . . (il) 



Pour trouver (^^) et %\ nous calculons d'abord que 

 \dxj 0 \dx 2 J 0 



