168 J. H. MEERBURG. 



ou bien 



a \/~nt 1 ] 1 n/l (2n—l)al/ n t 



Cette série s'écrira sans peine sous forme d'une intégrale 

 déterminée; savoir 



On s'en convaincra en développant et intégrant, d'après le 

 théorème de Taylor, le terme muni du signe d'intégration. 



Si l'on veut déterminer ( ^—^ ^ il n'est pas nécessaire de 



développer d'abord en série. On peut faire subir directement 

 à cette forme les transformations nécessaires, ce qui donne 



/^gV y»' (t) 

 \dx 2 J a 1 ' 



Substituant dans (1 0 ), nous aurons 



(12). 



On pourrait encore se servir de la loi d'Ohm pour éliminer 

 ip (t) de cette formule ; mais on se heurte à des difficultés que 

 Ton évite en déterminant w (t) par voie expérimentale. 



§ 3. Pour arriver à notre formule, nous avons admis que c'est 

 la présence à la surface des électrodes des produits de décom- 

 position, notamment de l'hydrogène, qui donne naissance à la 

 force antagoniste de polarisation. Mais cela n'est pas nécessaire. 

 M Warburg ') se représente comme suit l'origine au moins 

 d'une partie de la force électromotrice polarisante. Le métal 

 de l'électrode passerait légèrement en solution. Ce phénomène 

 serait favorisé par la présence d'oxygène, et contrecarré par 

 l'hydrogène. Il y a donc, au pôle positif, dissolution d'une 



») Warburg. MVied. Ann. Bd. 38, p. 321. 1889. 



