84 



L. H. SIERTSEMA. 



A jS 



T 



9,47 0,00268 

 18,70 252 

 27,84 270 



2. Passons maintenant à nn parallèle entre les résultats obtenus et la 

 théorie imaginée par M. Tammann '). Le coefficient de variation du 

 pouvoir de rotation spécifique, quand on exerce une pression extérieure, 

 devrait être, d'après cette théorie, le même que dans le cas de variation 

 de la pression interne; et cette dernière se laisse modifier par l'addition 

 de sucre ou d'un sel quelconque. 



Nous calculerons donc le pouvoir de rotation spécifique y. Cette 

 quantité est reliée à la rotation par unité de longueur au moyen de 

 F équation (3 = cy. Or l'augmentation de la pression externe fait varier 

 les trois quantités entrant dans cette relation; de sorte que l'on a 



A/3 Ac Ay 



T ~ T + ~y- 



La grandeur A cjc, égale au coëfficient de compressibilité — A»|», 

 ne semble pas avoir été soumise à l'observation. Dans l'hypothèse de 

 M. Tammann, on pourrait la déduire, de la manière qu'il a indiquée, 

 des déterminations de M. àmagaï relatives à la compressibilité de l'eau 

 sous haute pression. 2 ) 



Considérons à cet effet un volume v 0 de la solution, sous une pression 

 externe = 0, la pression interne dépassant de AX atm. celle dans l'eau. 

 Supposons ensuite un volume égal w A K d'eau soumis à une pression 

 externe A K, de manière que v 0 = w A K . Augmentons, pour les deux 

 masses liquides, la pression externe de p. M. Tammann suppose que les 

 deux volumes seront encore égaux, et que par suite v p = w AK + p ., Si 

 ensuite, nous définissons le coëfficient de compressibilité ;z de l'eau par- 

 la relation 



w 0 dp 



J ) Voir p. ex. Tammann, Zeilschr. f. physik. Chem. XIY, p. 433, 1894. 

 2 ) Tammann, ibid. XVII, p. 620, 1895. 



:! ) Notre (/, correspond h l'expression ( de Tammann, voir 1. c. ]). 622. 



