DE l'eQUILIBUE DANS LES SYSTEMES DE TROIS, ETC. 313 



Représentons nous le système C -j- Sa; Sa renferme cIodc les consti- 

 tuants A et P dans le même rapport que la combinaison C; élevons à 

 présent la température jusqu'à la limite inférieure 1\ de F intervalle de 

 transition. La solution est à présent représentée par un point p sur la 

 droite CA. Une élévation de température infiniment petite fait appa- 

 raître à présent la nouvelle couche, c'est-à-dire le système C -f- Sa + 

 S r , dans lequel toutefois la quantité de S à n'est que très petite. Comme 

 cette séparation en couches est accompagnée d'une décomposition de la 

 combinaison, nous admettons que S c renferme davantage du constituant 

 An que la combinaison, et Sa par suite plus du constituant P. La solu- 

 tion Sa est clone exprimée par un point de la courbe Sa p et la solution 

 S c par un point de la courbe q S c ' ; les deux solutions sont donc situées 

 de cotés différents de la droite CA. Quand on continue d'élever la tem- 

 pérature, au-delà de T\ le système C -f- Sa -f- S c continue à exister, seu- 

 lement C se dissout, la quantité de Sa diminue et celle de S c augmente. 

 Comme la combinaison ne se distribue cependant pas sans décomposition 

 sur Sa et S r , les deux couches modifient aussi leur composition; la pre- 

 mière solution reste il est vrai sur la courbe Sap et la deuxième sur q S c '. 

 Plus l'on se rapproche de la limite supérieure de l'intervalle de tempé- 

 rature, plus la quantité de Sa diminue et celle de S c augmente. A la 

 limite supérieure T x la couche Sa a disparu; il ne reste plus que S c , 

 dans laquelle évidemment le rapport des constituants An et P est égal 

 à ce qu'il est dans la combinaison, de telle manière que S c est de nou- 

 veau représenté par un point q sur la droite CA. Les deux points p et 

 q appartiennent donc maintenant, non à une seule température, mais à 

 deux températures diverses T\ et 1\, d'où il résulte que ni p ni q ne 

 sont des solutions prenant naissance à la température maximum, et que 

 ces dernières solutions sont donc représentées par deux autres solu- 

 tions, telle que r et s; de plus, la température maximum est supérieure 

 à la limite supérieure de l'intervalle de transition. 



Il résulte des considérations précédentes que deux cas distincts peu- 

 vent se réaliser, quand on chauffe une combinaison binaire en présence 

 d'eau. Il peut s'observer une température de transition ou bien un 

 intervalle de transition. Dans le premier cas le système C -f- S c -\- 

 Sa ne peut exister qu'à une seule température; dans le second à toute 

 une série de températures entre les limites 1\ et T s . 



La température la plus élevée à laquelle la combinaison puisse être 

 encore en équilibre avec deux couches liquides coïncide avec la tempé- 



