SUR LE POINT DE SOLIDIFICATION, ETC. 



425 



les mêmes, la courbe est donc une horizontale, chaque mélange se soli- 

 difie en une masse homogène, et par suite les deux courbes fig. 1, Y se 

 fusionnent en une horizontale CD (fig. 3). 



2Z 



et b' b CL 



2 e Type. 



La courlje de solidification continue présente un maximum. 



Nous avons supposé dans le premier cas qu'au-dessus du point de 

 fusion du constituant B la courbe liquide t était 

 complètement stable, et complètement instable au- 

 l dessous du point de fusion de A. Ceci ne peut avoir 

 lieu que pour un certain degré de courbure des deux 

 courbes ; et Ton peut prévoir que pour une courbure 

 différente il y aura déjà contact, quelque part entre 

 les extrémités, avant que la température ne soit 

 atteinte, à laquelle la tangence se fait au point ter- 

 Ç minai le plus élevé. 



Ce cas est représenté dans la fig. 4, I. A une tem- 

 pérature un peu plus basse, mais encore supérieure au 

 point de fusion B, une portion de la courbe Ç solide 

 sera déjà devenu stable (fig. 4, II). Les deux courbes 

 £ se coupent alors en deux points, et nous pouvons 

 mener deux bitangentes, qui déterminent les concen- 

 trations des phases liquides et solides coexistantes 

 et b {} ainsi que celles de la deuxième paire a et b. Il 

 y a donc à cette température une série de mélanges 

 £ liquides Aa l3 une série solide h v h et une nouvelle 

 série liquide aB. 



La figure suivante, 4, III, se rapporte à la tempé- 

 rature de fusion B; la figure 4, IV, à la température 

 de fusion A. La courbe ^-solide est devenue à présent 

 9 complètement stable. 



Joignons les valeurs d'abscisses des points de tan- 

 gence aux températures correspondantes; nous obtien- 

 drons la fig. 4, V, qui donne une représentation com- 

 S plète des phénomènes susceptibles d'être observés 

 lors de la solidification de tous les mélanges liquides 

 ou la fusion de tous les cristaux mixtes. D'après ce que nous avons 



m 



a' b 



