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F. A. H. SCHREINEMAKERS. 



III. une solution, renfermant pour 1 mol. H 2 0, x mol. A et 

 y mol. B. 



Si nous égalons à ip lf \p 2 et q> les potentiels thermodynami- 

 ques, sous pression constante et pour des quantités telles des 

 trois phases en présence, qu'elles renferment chacune une 

 molécule d'eau ; et si nous admettons ensuite que ces quantités 

 soient représentées respectivement q v q 2 et p fois, le potentiel 

 thermodynamique de la masse totale sera exprimé par 



ï 1 f+^fi+^ (!)• 



Nous avons à présent comme grandeurs variables q n q 2 , p, x 

 et y ; quant à qp, il n'est qu'une fonction de x et y. Les variations 

 des cinq grandeurs sont en effet liées à la condition que les 

 quantités de H 2 0, A et B doivent rester constantes. Nous 

 aurons donc: 



d(l 1 +? 2 +P) = 0; . . • . • (2) 



+ f + P*) = ° 



ou - dq t -+- 1 dq % -h xdp -h pdx ~ 0 ; ... (3) 



(5+ï+^) =0 



ou î -h ^ c?g 2 + + = 0. . . (4). 



Il faut, pour toute variation infiniment petite compatible 

 avec ces conditions, que la modification de (1) soit nulle, 

 c'est-à-dire que l'on ait: 



xp t dq x + ip 2 dq 2 -hep dp -h pQ^ dx + || d = 0. 



Substituons dans cette équation, à pdx et pdy, leurs valeurs 

 tirées de (3) et (4); il vient: 



/ 1 d qp 1 c*qp\ , ( 1 1 d<As , 



