ÉTUDE D'ENSEMBLE SUR LES ÉTATS, ETC. 



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Z 







2 



a 





R 





b / 









axes ^2, et Bz 2 , dont la distance =1 (ou 100). On démon- 

 trera, de la même manière dont M. van Rijn a pu montrer 

 le contact de la courbe des potentiels avec l'un des axes, qu' 

 elle est également tangente en 

 un point z 2 avec le deuxième 

 axe. Ce point est situé au-dessus 

 du plan horizontal à une hau- 

 teur égale au potentiel pour une 

 molécule du corps B à l'état li- 

 quide. Si maintenant les solutions 

 sont stables dans toutes les pro- 

 portions, il faut qu'en général 

 la courbe ait une forme convexe, 

 comme z x rz 2 . Dans cette repré- -pig. 1. 



sentation, les deux constituants 



A et B ont été placés sur le même rang, et l'apparence 

 trompeuse, suivant laquelle un des corps apparaîtrait comme 

 dissolvant et l'autre comme corps dissous se trouve com- 

 plètement dissipée. 



Si, dans le cas le plus simple possible, les deux consti- 

 tuants seuls représentent les phases solides, il faut rendre, 

 pour chaque température, les verticales Aa et Bb égales aux 

 valeurs du potentiel des phases solides, et l'on doit mener, 

 de a et 6, des tangentes à la courbe de dissolution. Les pro- 

 jections des points de contact formeront alors les deux cour- 

 bes de solubilité. Ces courbes sont renfermées, dans la repré- 

 sentation dont il s'agit, dans l'intérieur de la bande ABT, 

 dont l'épaisseur = 1 (ou 100). 



Les courbes se développeront dans le sens des températures 

 ascendantes jusqu' aux points de fusion de B et A ; c'est-à-dire 

 jusque Tp et Tq. En ces points respectifs il y a coïncidence entre 

 b et z 2 , ou entre a et z x . Dans le sens des températures descendan- 

 tes d'autre part, c'est jusque Tr que les courbes se développeront, 

 le point où les tangentes menées de a et b coïncident et 

 où il n'existe par conséquent qu'un seul point de contact 



Archives Néerlandaises, T. XXVIII. 6 



