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J. D. VAN DER WAALS. 



La densité en chaque point de l'espace doit donc être telle 

 que les deux grandeurs r, et ,u, aient partout la même valeur, 

 S'il n'y a pas de forces extérieures qui agissent, il y a encore 

 une troisième quantité, à savoir la pression p, qui doit satis- 

 faire à la même condition. 



Cette dernière règle se déduit de l'équation différentielle 



de — r, F+ Vdp=zO. 



Comme, lorsque e n'est pas fonction des coordonnées, on a 

 dê — r dtj — p d V, 

 dp sera 0 ou p = constante = p t . 



La condition de l'égalité des trois grandeurs r n fi l et p, 

 ne peut être satisfaite, dans le cas d'une seule et même 

 substance, que si l'on se représente une phâ*se unique homo- 

 gène ou deux phases de cette espèce occupant toute la 

 capacité du vase 1 ). 



Les conditions que nous venons de trouver font que la 



première variation de l'intégrale j q (xp — t u,) dk est égale à 

 zéro. Pour que ces conditions puissent réduire l'intégrale à 

 un minimum, il faut que d 2 j > 0. Or 



o q o g* 



Cette dernière condition se simplifie quand on introduit 



ms les fo: 

 vient alors 



dans les formules, à la place de q, la valeur de elle de- 



^>0 



1 



3 P A 



ou - / v> 0. 



1 ) Voir fig. 1 de la Théorie molécul. Arch. néerl. T. XXIV, p. 6. 

 C'est la figure 2 du présent Mémoire. 



