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J. D. VAN DER WAALS. 



n c 2 d 2 q 



f = C-a 9 - ^ . 



Si, dans le développement de q h _ u et q h 

 étions pas bornés à quelques termes, nous aurions trouvé: 



c 2 d 2 q c 4 d 4 o 



Il est sans doute frappant que le terme considéré par L a- 

 place comme caractéristique pour la capillarité fasse préci- 

 sément défaut dans l'équation de l'énergie, et doive donc 

 nécessairement manquer dans la suite du développement de 

 cette théorie des actions capillaires. Le facteur qui devra ici 

 rendre compte des phénomènes est c 2 , et cette quantité est 

 autant de fois plus petite que c, , que ce facteur est contenu 

 dans a. Cette circonstance pourrait facilement faire croire que, 

 dans l'hypothèse d'une variation continue de la densité, la 

 quantité d'énergie capillaire serait si petite qu'elle ne s'accor- 

 derait nullement avec la valeur que lui attribue l'expérience, 

 à moins qu'on n'admette pour la sphère d'activité des dimen- 

 sions qui, à leur tour, seraient en désaccord avec d'autres 

 observations. La suite montrera cependant que ces difficultés 

 sont imaginaires. Un obstacle plus sérieux se présente quand 



c d 2 o 



il s'agit de décider si l'expression * = C — a o — peut 



être considérée comme offrant un degré d'approximation suf- 

 fisant. Les coefficients successifs c k et c 6 etc. sont d'une gran- 



c ce 

 deur telle que — est du même ordre de petitesse que — et — ; 



d'un ordre que nous pouvons donc poser égal à celui du 

 carré du rayon de la sphère d'activité. Il est vrai d'autre part 

 que les facteurs successifs, par lesquels ces expressions doivent 

 être multipliées, peuvent aller en croissant, de telle manière que 



d 2 q d*_g 



dh> dh* . 

 nous pouvons considérer = — etc. comme inversement 



Q (P_Q 



dli 1 



