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J. D. VAN DER WAALS. 



la relation entre p et V, ou entre p et g, cela ne peut causer 

 aucune difficulté. La valeur de fi x est, dans cette figure, l'or- 

 donnée du point e. Partant de e et restant sur la branche cor- 

 respondant au liquide, on arrive 

 d'abord au point c. Durant tout 

 cet intervalle, yj f -+- p V — ^, est 

 négatif, et atteint sa plus grande 

 valeur négative au point c, ce 

 qui est donc aussi le cas pour 



^ maintenant, à partir de 



c, nous suivons la branche cor- 

 respondant à l'instabilité, \p' ■+- 

 Fig. 2. p V commencera à se rapprocher 



de nouveau de la valeur p l . En 

 un point déterminé entre c et b la différence est nulle, et ce 

 point pourrait être indiqué sur la branche c b en traçant à 

 partir du point e une parallèle à l'axe des p. Au point 6, 

 ip'-hp V — /*, atteint sa plus grande valeur positive; c'est 

 donc ici que l'on trouvera la valeur de p, et à l'aide de celle-ci 

 la valeur de pour laquelle la ligne q — F (h) présente la 



plus grande valeur de ^-p-» 



§ 7. Recherche de la stabilité. 



Si la marche des densités dans la couche-limite est bien 

 telle qu'elle a été donnée ci-dessus, il y aura donc certaines 

 densités qui, lorsqu'elles régneraient sur un espace fini, seraient 

 à l'état instable. C'est d'ailleurs une conséquence nécessaire 

 de l'hypothèse d'un changement continu de densité. Si l'on 

 réussit à démontrer la stabilité d'une telle distribution de la 

 densité, il en résultera que des phases, instables quand elles 

 se distribuent sur un espace fini, peuvent au contraire être 

 stables lorsqu'elles servent de transition entre des densités 

 différentes. 



