THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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L'état d'équilibre de la couche répond à l'équation 



d~ç c dh'>- ' 



et comme on obtient, par différentiation de l'équation d'équi- 

 libre , 



3WW -/»i]) d . = 



KM) 



on trouve aussi 



3'(?[/(?)-£il) d_f _, 



( a dh) 



do 2 dh dh 



ou bien 



3'(g [/(g)-P,]K , dW) 



Un tel système de variations de o peut bien être imaginé, 

 mais est en désaccord avec les données du problème ; tout 

 au moins dans le cas où l'on a du liquide dans la partie in- 

 férieure du vase et de la vapeur au-dessus. Dans le deuxième 

 cas, où l'on a de la vapeur au-dessus et au-dessous d'une 

 membrane liquide, le système est possible. En déplaçant alors 

 cette membrane on trouve donc réalisées les conditions d'équi- 

 libre neutre; mais quoique le système de variations de q soit 

 dans ce cas possible, il faut, pour l'examen de la stabilité 

 de la densité donnée dans la couche limite, un autre système 

 de ô q. Toute autre variation de q peut être représentée par 

 t § q . Nous avons dans ce cas : 



d 2 (ô Q ) d' 2 (d ,/) dt_ d(ôç') , dH 

 "dW - dh 1 + dh dh + Qt dh 2 ' 



ce qui donne 



