THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 153 



Or, les deux parties de cette intégrale, quand nous les éten- 

 dons à la hauteur entière de la couche, sont égales en gran- 

 deur: 



/&•)'"=/ &'•=[•&--/•&" 



Aux limites on a ^| = 0. Nous pouvons donc encore écrire 



pour a: 



a = c l(n) 2dh ' 



ou bien 



d 2 



» = -«/, 



Mais toutes les parties de la couche ne contribuent pas à 

 l'énergie capillaire. Examinons ce point et écrivons 



ou bien 



+ f —p) dh - 



Représentons de nouveau par t// et p les valeurs que pos- 

 sèdent ces fonctions dans une phase homogène, nous aurons 

 encore : 



fil ) 



Si <T était constitué par la première partie j dh(p l — p) 



seule, toutes les couches dans lesquelles la densité est supé- 

 rieure à celle correspondant au point où l'isotherme empirique 

 coupe, dans la branche instable, l'isotherme théorique, donne- 

 raient des éléments positifs; toutes les couches où la densité 

 est plus petite fourniraient au contraire des éléments négatifs. 

 Archives Néerlandaises, T. XXVIII. 11 



