THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 161 



La première déduction nous a donné pour la valeur de la 

 fonction p en un point de la couche limite 



p +- A -c y Q dR2 2 ^ dR j s + Zc R dR 



ou bien 



( d* Q 1 /d Q -\ 2 i _ Q d Q S E ^cfd Q \ 2 I) 



ou encore 



| 



i f R 2cfd Q \* n i i d 2 Q l/d Q \" -Qd Q 



Il s'agit maintenant de savoir ce qu'il faut considérer comme 

 étant la pression réelle dans une couche arbitrairement choisie. 

 C'est la quantité suivante: 



P'-/î,ïG"i) ,dJl - 



Représentons-la par p c (p dans la couche), l'application de l'équ- 

 ation d'état nous donnera donc 



Rr , . d 2 Q 1 /d Q \ 2 2 Q d Q ) 



= ï~ h ~ aQ C \ Q dR--2 \JRJ + "S cTR) 

 Q 



Ce que nous avons soustrait de , afin de déterminer la pres- 



/R 2 c t'd o \ 2 

 k 1T\cTr) ne 

 disparaît pas quand nous faisons évanouir dans la couche 



même les quantités et j . Elle représente au contraire 



la somme de tout ce qui, dans des couches éloignées, peut 

 être considéré comme influant sur la pression Or, la pression 

 véritable dans une couche doit être déterminée par l'état dans 



cette couche, lequel est donné par o, ^~ et J~^ 2 ; et c ' es t là 



précisément ce que l'équation précédente exprime. Le premier 



