THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 163 



Dans toutes les parties de l'espace où = 0 , les éléments 



dont se compose cette intégrale sont nuls. Donc, pour le li- 

 quide homogène aussi bien que pour la vapeur homogène, 

 leur valeur est nulle. Etendue à la couche capillaire, comme 



R 2 q^ s'annule à la limite, cette valeur devient 

 d R 



Faisons abstraction de la variabilité de i?, la couche ayant 

 une épaisseur finie; l'énergie, par unité de surface, s'expri- 

 mera par 



•=•/(&)*"■ 



Dans le cas d'une couche plane, nous trouvons pour déter- 

 miner ç en fonction de h, la relation 



Dans le cas d'une couche sphérique, nous pourrons écrire 



Tant que R conserve une grande valeur relativement à 

 l'épaisseur de la couche, nous pouvons considérer comme in- 

 signifiante la différence de constitution de celle-ci. 



§ 11. Valeur de l'énergie capillaire dans le 

 voisinage de la température 

 critique. 



Quand, dans l'expression o =: c j (^j^ d h — c j ^ d q , 

 nous remplaçons ^ par la fonction de q, sous la forme que 



