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J. D. VAN DER WAALS. 



l'on peut déduire de ce qui précède, l'intégration, si elle est 

 possible, exprimera, les limites de g étant les valeurs con- 

 nues q 1 et q v , la quantité or en fonction des densités des 

 phases coexistantes. Nous devons donc déduire la valeur de 



^-v en nous servant des relations antérieurement obtenues: 

 dh 



r d> 0 l/d $ Vl 



et 



En introduisant dans cette expression l'équation d'état on 

 obtient : 



Nous trouvons pour a: 



Cette forme de a nous permet déjà, sans que nous puissions 

 la résoudre, de conclure pour la valeur cherchée à une pro- 

 priété générale. Les termes du radical sont nécessairement de 

 même dimension. Prenons le terme a g' 1 ; l'intégrale sera 

 donc de la dimension o 2 l^a, et par conséquent de la forme 

 k X Vac, h étant une valeur numérique. 



D'après la théorie de L a p 1 a c e, nous aurons <j = c , ^ ' 



ou a — k' oj x c , . De ce qu'il entre un radical dans la valeur 

 que notre calcul assigne à 0, nous pouvons donc déjà conclure 

 que dans notre théorie la valeur du rayon de la sphère 

 d'activité n'aura pas d'autre dimension que celle résultant de 

 la théorie de La place. En effet, les valeurs de c, et Va c 

 sont absolument du même ordre de grandeur. 



S'il n'est pas possible de calculer en général la valeur in- 



