THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 165 



tégrale de a, nous pouvons cependant déterminer, avec un 

 degré d'approximation suffisant, sa valeur dans le voisinage 

 de la température critique. 

 A cet effet, écrivons 



et remplaçons p et V par t p k , n V k , p k et V k étant les 

 valeurs critiques de p et F; nous obtenons : 



(voir l'appendice II à la suite du travail). 



Si nous développons la fonction * , (n — n x ) — f tdn d'après 



les puissances croissantes de (n — n , ), le théorème de T a y 1 o r 

 donnera 



f(n) = f(n,)+( n -n,)f' (n,) + (w 1 f" (n,) 



(n — w j ) 3 



1.2.3 



f'K) etc. 



Or, évidemment /(7i,)=r0; et comme f'(n)=z* l — f, nous 

 aurons aussi /' (n, ) = 0. 

 De plus 



f" (n) = — ^ , /""(n) = — — etc. 



/ W = - C — 1 2! (dï) , + -3r(ô^) , 



4! Vw 5 /, * * ' •) 



Dans le voisinage du point critique e ^ (ô"^ï) 



ont des valeurs faibles, puisque, au point critique même, ces 

 termes disparaissent. On voit donc sans peine que, dans la 



