THEORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 167 



Nous trouvons donc : 

 et par conséquent 



Or n, pour le point critique même, devient égal à l'unité. 

 Si nous restons dans le voisinage de la température critique, 

 n, est naturellement plus petit que 1 et n 2 plus grand. Mais 

 nous pouvons obtenir un degré d'approximation suffisant en 

 posant, dans le dénominateur, n — 1, et dans le numérateur, 

 nT=zn x + A . En ce cas, l'intégrale devient 



dA. A[(n 2 — n,)- A], 



J 0 



et cette valeur est égale à | (n 3 — w,) 3 . 

 Donc: 



4! 



Si nous égalons encore à la valeur — 9 que cette ex- 



pression possède au point critique, nous aurons: 



0 _ |/ X |/ & X g— 



et introduisant g a £>J pour p^, : 



(n 2 -n,) 



4 6 

 D'après la théorie de Laplace on a 



