THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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n par la valeur n 2 , cette forme devient un carré, et que par 

 suite : 



X 2 ! \dnj t 4 ! Vo n V i ~~ ( 3 ! \d n* J , j " 

 Cette équation devra tout au moins être vraie aussi long- 

 temps que nous nous trouvons dans le voisinage immédiat de 

 la température critique. 



Les quantités (^~^ e ^ c * n'ont pas la valeur qu'elles pos- 

 sèdent au point critique, mais bien celles qui appartiennent 

 à n k -h d n et m & -i- dm. L'état représenté par l'indice 1 est- 

 il un état liquide, dn aussi bien que d m sont négatifs. Déve- 

 loppons les valeurs que présentent \~ \ etc, nous trouvons: 



de ( D 2 é \ d*e • \ 



[ — ) = h ( - — d m + - — dn ) -h 



il 3 3 f , , 0 D 3 6 , _ D 3 * _ J 

 2 / D n D mj d n 2 d m k D w| \ 



\d n 1 J x d ni \d n 2 d m k o nj, / 



Nous obtenons ainsi la relation suivante entre d n et d m, 



considérant que et ~ ~ sont nuls : 



D Wjt D n 2 k 



4 ' 2! 4 ! D ^ \^nV k dm+ 2 d m 



=tt) 



7 7 J o\i 



et n a m H- — - { aw 5 J = 



( o n 2 d m /c 3w| \ 1 



dn 2 dm k d n & 



La solution de cette équation en dn montre que dn 2 et dm 

 sont des quantités du même ordre de petitesse ; nous pouvons 

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