THEORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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grande, que nous pouvons fixer à environ 3,5. Il suit de la 



t 7 . — T\ 3 / 



forme du facteur de température de q, savoir 



que non-seulement a disparaît à la température critique, — 

 une conséquence que devront naturellement avoir toutes les 



théories — , mais encore que ~ est lui aussi nul à cette tem- 

 pérature. Quand donc cr est considéré comme fonction de r, 

 la courbe qui le représente pour r = x h , touchera l'axe des r, 

 tandis qu'il suivrait de 



G = j u y (u) d u 



2 



que cette courbe couperait l'axe des r sous un angle aigu. *) 



§12. Dimension de la couche 

 capillaire. 



L'équation 



l'^-2 d dî = \/\ P-> l >i- a ^- IiT ^ 0 S-() ~ b ) 



peut être considérée aussi comme équation différentielle ser- 

 vant à déterminer h. Réduisons-la à cet effet à la forme 



dh= dn 



tdn\ 



x ) C'est à la suite des observations de M. E. C. de Vries. (Metingen 

 over den invloed der temperatuur enz. Proefschrift, Leiden 1893), sur les- 

 quelles M. le Prof. Kamerlingh Onnes attira mon attention, et où 

 l'auteur conclut à la première forme de la courbe des cr, que j'ai repris 

 et développé cette théorie, d'ailleurs déjà conçue dans ses grandes lignes 

 en 1888. Les chiffres communiqués par M. d e V r i e s, page 47, dans la 



colonne placée sous CH, ne concordent pas, il est vrai, avec — 



mais avec un exposant que l'on peut fixer à environ 1,23, croissant 

 lentement à mesure que l'on se rapproche de la température critique. 



Voir l'appendice III. A la suite de ce mémoire on trouvera encore un 

 extrait de la thèse de M. E. de Vries. 



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