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J. D. VAN DER WÀALS. 



ou, au voisinage de r k , à la forme 



c 



2 1 dn 



k 



v 



dh = 



On] 



ou bien encore 



d h = 2 y o f^m^ — — 



^ J i|/ (u) du n'* (n — n , ) (n 2 — 

 Prenons n' 2 y (u) du u t 2 j \p (u) d u, de sorte que u t re- 

 présente une quantité pouvant donner une idée du rayon de 

 la sphère d'attraction, nous aurons 



h = 2 u l I — , 



Jn l n'* (n — n x ) (n 2 — n) 



et il ressort, comme première conséquence, que h sera grand 

 relativement à n, '). Si nous intégrons en attribuant, pour plus 

 grande simplicité, au facteur ni* la valeur constante 1, et en 

 posant les limites égales à n 2 et n,', afin d'éviter une diffi- 

 culté qui se présente ici, nous aurons 



1 n n»'— n, n 0 — n, 



n. 



2 ^ m - log. ' v 



Si nous faisons coïncider les limites avec n 2 et n n h devient 

 même infiniment grand; et cependant il ne me paraît pas que 

 ce fait plaide contre la présente théorie. Prenons n 2 et n t ' 

 si près de n 2 et n, que, dans l'expérience, il faille les con- 

 sidérer comme coïncidant avec ces quantités, par exemple: 



, n« — n. . n. — n. 



n 0 — n„ — — — et n 



10 e 1 1 10' 



il viendra 



h=z2u t 1 — log. 10' 2 . 



— n, 



Si l'on accepte la loi q(u)=.e A, où X est une constante (voir p. 179), 

 u t = K W. En faisant certaines suppositions on trouve pour l'éther sulfu- 

 rique (voir Appendice IV) l = 1,74.10-* cm; on aurait donc =2,46.10-8 cm. 



