THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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Or, aux températures telles que n 2 — n, soit une fraction de 

 valeur pas très-petite, par exemple ^ , h sera, pour ces li- 

 mites, encore inférieur à 600 fois u , . Ce n'est que pour 

 h =r 2000 u , que la valeur des longueurs d'onde lumineuse 



serait atteinte. Or, la température pour laquelle n 2 — n l = ^ 



se trouve dans le voisinage immédiat de la température cri- 

 tique. Le fait que, même pour les limites admises ci-dessus, 

 la valeur de h doit être encore infiniment grande quand 

 n 2 — n 1 =0 ne peut être un inconvénient. Nous avons alors, 

 il est vrai, une couche d'épaisseur infinie, mais ses propriétés 

 ne peuvent différer de celles de la vapeur ou du liquide à la 

 limite même. Nous pouvons donc bien conclure de ceci que 

 les dimensions de la couche augmentent avec l'accroissement 

 de température. 



§ 13. Propriétés thermiques de la 

 couche capillaire. 



Soit un vase renfermant du liquide et de la vapeur, le 

 liquide étant limité par une surface plane, par exemple une 

 membrane tendue; dans toutes les parties du vase régnera la 

 même pression. Soit p cette pression et soit t la température. 



Soit encore m, la masse du liquide, et 6, l'énergie de cette 

 masse etc.; les relations suivantes s'appliquent à ces trois 

 masses 



— rrj { -+- p V t ; = m, {i x 

 f 2 — r ?/2 -h p F 2 — m, ^, 



*c ~~ T7 1c V c = m c Pl + * S ' 



Supposons qu'une modification ait lieu, nous aurons 

 dc x — r dtj { -jr pd F, — u , dm, 

 d c 2 — t d tj 2 -h p d V 2 = ,1^ d m 2 

 d e c — x d i] c H- p d V c = {a. , d m c + a d S. 

 La quantité totale de matière est-elle restée invariable, de 

 sorte que l'on ait: d m, + d m 2 4- d m c = 0, et le volume total 



