THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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Comme cf est purement fonction de la température, nous 

 pouvons remplacer SF simplement par ~ . C'est d'ail- 



leurs ce qui suivrait encore de le condition suivante: 



d 2 p d 2 a 



drdS F ~~ drdV s ' 



L'équation pdVz=zrdrj — d E + a d S nous permet de 

 conclure d'une manière analogue, en nous représentant que 

 l'état soit déterminé par ?/, p et S, et considérant que d V 

 doit être une différentielle totale: 



7Tr Or 7 d E dp do 7 _ 

 dV= - dv — i + -, d S. 



Supposons qu'il n'y ait pas de chaleur ajoutée, que par 

 conséquent dyzziO, et que l'abaissement de température soit 

 compensé par condensation, que l'on ait donc dpirzO, il 

 viendra 



d V d G 



d S dp 



rj p L rjs 



Le travail effectué à l'intérieur par la pression p sur le 

 vase, qui diminue de volume par suite de la condensation, 

 d v 



est égal à — p j — ; d'après la relation précédente, ce tra- 

 vail sera donc 



dv da 



— v^——p 



ds dp 



Cette relation peut être mise sous une forme propre à 

 montrer que nous aurions pu la déduire immédiatement 

 d'autres considérations. Comme a est une pure fonction de la 

 température, et par conséquent indépendant de 8 et de ?/, ce 

 travail peut être encore exprimé comme suit: 



^ d a dv 



^ dr dp' 



Dans cette expression p représente la pression de la vapeur 



