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J. D. VAN DER WAALS. 



• " dp r uv do 1 ) 



saturée, et par conséquent r -,- = — , et A = ~ t 



' r ^ dru' r dr 



La chaleur qu'il nous aurait fallu ajouter, sous volume con- 

 stant, pour faire augmenter la surface de l'unité tout en main- 

 tenant la température constante, est — r~ \ Or, nousn'ajou- 



(t T 



tons pas cette quantité de chaleur, mais il se condense de la 

 vapeur; et quand cela a lieu, le travail externe fournit une 

 partie de la chaleur qui devient libre, et cette partie est repré- 

 sentée par la fraction 



Si l'on détermine la valeur de (^r[\ , on trouve <? — r 



\dSjFi dr 



Ceci n'est pas en désaccord avec le § 9, où nous avons posé 

 l'énergie capillaire égale à o\ Quand nous augmentons la cou- 

 che de l'unité de surface, par exemple en étirant une mem- 

 brane, nous effectuons un travail égal à g, qui profite donc 

 à l'énergie de la membrane. Nous devons en outre fournir 



une quantité de chaleur égale à — T 



L'accroissement total d'énergie est donc a — T j~- Nous 



avons désigné, au § 9, par a — d'accord en cela avec les 

 présentes considérations — le travail spécial à effectuer, outre 

 la chaleur à fournir; et c'est aussi cette quantité que Ton 

 appelle généralement la constante capillaire. 



§14. Couche limite discontinue. 



La forme, trouvée pour la constante capillaire dans le cas 

 d'une transition graduelle des densités, permet de calculer 



dp 



1 ) La valeur de p et par suite celle de ^ ne sont pas modifiées par 



la présence de la couche plane; ou plutôt, les relations démontrées ordi- 

 nairement dans la théorie mécanique de la chaleur sont également vala- 

 bles pour le liquide et la vapeur séparés par une couche plane. 



