THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. Î77 



aussi la valeur ordinaire telle qu'elle résulte de la théorie de 

 Laplace, dans le cas où les variations sont discontinues. 

 Posons 



a = J il 1 xp (u)du J — dQ A = 

 = ju xp (u) du Ju d q k , 



Or, on a 



d Q h ^2 d*Qfi 



Lorsque h est plus petit que u, ce que l'on peut admettre si 

 h est réellement nul, Q A _^z=zQ ïi et par suite 



d Qh u 2d2 Qk 



Si nous considérons maintenant que j d q = -jj ^ > 



ce qui, aux limites, peut être égalé à 0; et que de plus des 

 remarques semblables s'appliquent aux termes suivants ; il ne 

 reste plus pour a que : 



1 fu xp {u) du s 

 2j 2 {Q * ' 



Mais on reconnaît généralement que cette dernière équation 

 ne concorde pas avec la marche de l'énergie capillaire lorsque 

 la température vient à changer. Pour écarter cette difficulté, 

 il faut avoir recours à l'hypothèse en vertu de laquelle la 

 manière d'agir des forces moléculaires est différente pour le 

 liquide et pour la vapeur; une hypothèse qui n'est pas 

 soutenue par la continuité existant entre les deux états. D'ail- 

 leurs une telle supposition n'explique rien; elle ne revient 

 guère en réalité qu'à l'aveu de notre impuissance à expliquer 

 les phénomènes capillaires, parce que trop de données nous 

 font encore défaut. 



L'état décrit dans les pages précédentes peut exister; c'est 

 ce que prouve l'étude de la stabilité. Veut-on démontrer 



