THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 183 



V" °— — UiLz- ^ 



2^2nldh' 1 ~~ 2 



par 



c m+ m M eic - • • • = 



et attribué par conséquent au rapport des coefficients succes- 

 sifs une valeur m fois plus grande, nous trouverions, toujours 



en supposant que la valeur de JhM conver & e vers 



zéro, pour déterminer les circonstances dans lesquelles 



t|= oo, l'équation 1 -h 0. Elle donne 



et n, Z <x d p 



( 2 ™) 



Les deux racines égales sont données par V — 3 b et — = 



1 - de sorte que c'est seulement si nous posions m = oo, 



que la discontinuité pourrait se présenter près de r & . L'hypothèse 

 m =r 1 conduit à la continuité pour toute température. 



L'hypothèse m = 1 me paraît être la vraie. Comme je l'ai 

 fait remarquer à la page 179, elle résulte de l'hypothèse 



u 



\p(u)=e~l'' Depuis que j'ai écrit les pages précédentes, 



j'ai pu me convaincre, et j'espère pouvoir le montrer bientôt, 

 que cette fonction se trouve d'accord avec toutes les propriétés 

 mathématiques ') des actions moléculaires qui nous sont con- 

 nues. Elle conduit à l'expression 



P = C-f e 



U 



pour le potentiel de deux points matériels placés à la distance 



l ) Voir l'appendice V. 



