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J. D. VAN DER WAALS. 



N o t e I (voir page 138). 



C'est uniquement en vue de la simplicité que nous avons 

 employé ici une forme particulière de l'équation d'état. Les con- 

 clusions auxquelles nous sommes arrivés sont entièrement indé- 

 pendantes de ce choix. Quand donc M.G.Bakker 1 ) prétend que 

 j'ai fait usage de l'hypothèse * = qp {y) + ip (r), il ne faut pas en 

 déduire que les conclusions de ma théorie reposent sur cette 

 hypothèse. Le résultat indiquant que, à la hauteur h dans une 



c d 2 o 



couche limite plane, l'énergie libre est égale à — ~ , en 



est indépendant. On sait que dans cette expression c 2 représente 

 une intégrale indépendante de la distribution de la matière, et 

 / (q) l'énergie libre aux endroits de densité homogène. Le fait 

 que le passage à la couche limite a lieu d'une manière insensible 

 a également été établi indépendamment de l'hypothèse en ques- 

 tion; et cette indépendance s'étend à l'estimation de l'ordre 



d 2 



de grandeur de c 2 . Une expression telle que f(ç) — -J- 



s'obtiendrait même dans une hypothèse cinétique qui sup- 

 poserait que la valeur moyenne de l'énergie potentielle n'est 

 influencée que par un contact immédiat des molécules. 



Considérons encore spécialement le cas où la tension molé- 

 culaire dépend aussi de la température, et est posée égale à 



-^4^— . Comme — =r \ ~ )— p, on a 

 V 2 dv \drj v *' 



oQ (/(*)- rf W). 



Le membre — a 0 Qf{r), que nous désignerons pour abréger 

 par est à la tension moléculaire K=z q 2 a 0 f (r) = — q tk 

 comme le potentiel à la surface plane d'un liquide de densité 

 homogène est à la force, avec laquelle une colonne élémentaire 

 de longueur infinie du même liquide reposant sur celui-ci, est 



i) Zeitschr. /, phys. Ghem. Bd. 12, p. 284. 



