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J. D. VAN DJER WAALS. 



il faudra considérer la deuxième fraction de l'énergie a q rf (r) 

 comme énergie complémentaire. 



On peut dire de cette énergie qu'elle appartient aux mo- 

 lécules en vertu de l'état particulier dans lequel celles-ci se 

 trouvent d'après les valeurs de q et r. Il sera évident pour 

 chacun que cette deuxième partie de l'énergie, dans ma 

 théorie de la capillarité, ne jouerait un certain rôle que dans 

 des conditions très- spéciales. Il suffit de remarquer que c'est 

 la valeur de e — r 77, et non celle de e, qui est importante, et 

 que dans le cas considéré r rj nous présentera un membre 

 semblable qui annulera celui dont il vient d'être question. 

 En général, en effet, abstraction faite d'une pure fonction 



de la température, * — r ?/ ■= j p d V, et nous trouverons donc 



de nouveau pour 6 — r ?/, au endroits de densité homogène ; 



\i> = — a 0 0 f (t) — Rr log ( b 



\ Q 



On retrouvera de même, pour des points où la densité 

 n'est pas uniforme, l'expression qui j'ai employée dans le 

 texte, si la deuxième portion de l'énergie a 0 qt f (r) ne dépend 

 de nouveau, en des points de cette nature, que de l'état lo- 

 cal, c'est-a-dire de r et q et non de j^fj^p e ^ c ' ^ e ne con- 

 nais pas de circonstance que l'on pourrait invoquer contre 

 cette dernière hypothèse, Elle est dans tous les cas en har- 

 monie complète avec ce que j'ai admis précédemment; c'est- 

 à dire que l'entropie n'est déterminée, aux endroits de densité 

 non-homogène, que par ç> et t. 



Quand j'ai eu besoin de calculer la différence de e et 6,, je 

 n'ai donc pris en considération que les forces de déplacement 

 citées plus haut. La forme de l'intégrale c 2 , c 4 se complique 

 du moment que l'on cesse d'admettre une probabilité absolu- 

 ment uniforme pour ce qui concerne la présence de centres 

 moléculaires dans l'espace environnant un centre moléculaire 

 donné. La considération de cette forme nous mènerait en plein 



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