THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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dans le domaine de la théorie cinétique. Quoique une telle con- 

 sidération nous montre que c 2 etc. peut dépendre de l'état, 

 c'est-à-dire de r et q à l'endroit où l'on a pris l'intégrale, on 

 ne peut espérer jusqu' ici que la théorie cinétique nous apprendra 

 comment cela a lieu. J'ai donc exclu cette complication de 

 ma théorie. Je n'ai pas non plus fait mention ici de la 

 manière dont on pourrait étudier, par voie purement thermo- 

 dynamique, la dépendance entre c 2 etc. et la densité. 



Note II (voir page 165). 



D'après la loi des états correspondants, n et e, comme aussi n 2 

 et n l auront la même valeur pour toutes les substances obéissant 



à la loi, à condition que m = — conserve la même valeur. 

 L'intégrale obtenue ici 



aura donc aussi la même valeur pour toutes ces substances, 

 pourvu que m ne change pas. Cette valeur, nous pouvons 

 l'appeler qp (m). Représentons par a l'énergie capillaire d'une 

 surface de contact plane entre le liquide et la vapeur, à la tem- 

 pérature m. a sera déterminé pour toutes ces substances par 

 l'équation 



Je disais dans mon travail: Bijdrage tôt de hennis van de 

 wet der overeenstemmende toestanden, Jan. 1881 : „ Je suis arrivé 

 déjà antérieurement (Continuiteit enz. p. 103) à la conclusion 

 que le rapport entre la constante capillaire et la pression mo- 

 léculaire (une grandeur qui dépend immédiatement du rayon 

 de la sphère d'attraction) est égal au diamètre des molécules; 

 et j'en déduisais que si le rayon de la sphère d'attraction a 

 la même longueur chez toutes les substances, la constante ca- 



_ f»i d n 1 / j , . f n 



e d n 



