THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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La formule précédente deviendra 



° m =Pk fipp" «,(«); 



ou bien 



ou bien encore 



où les fonctions qp, (m), cp 2 (m), qp 3 (m) ne diffèrent de cp (m) 

 que par des coefficients égaux pour toutes les substances. 



Nous retrouvons dans la dernière de ces expressions la 

 relation établie ci-dessus entre les constantes capillaires relatives 

 à des substances qui se trouvent dans des états correspondants. 

 La deuxième forme de l'équation peut s'écrire, — puisque le 

 rapport des volumes critiques est également celui des volumes 

 dans des états correspondants, — 



g M = a Vvl M* =t. œ 4 (m). 



m m k Te T + v ' 



où (jp 4 est une nouvelle fonction de m. Cette même forme 

 pourra alors, à l'aide de la notion d'énergie capillaire par 

 molécule de la surface cj m = a Vv* 1 M 1 , introduite dans la 



science par M. Ostwald, être lue de la manière suivante: 

 L'énergie capillaire par molécule de la couche superficielle 

 a mM ^présente, dans des états correspondants, pour tous les 

 corps qui obéissent à la loi relative à ces états, la même 

 fonction de la température réduite m. Elle est en outre pro- 

 portionnelle, pour ces substances, à leur température critique 

 (voir aussi Note III). 



On déduit de cette relation, en différentiant, 



