THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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Si nous voulons appliquer la formule à l'eau il nous faut, 

 comme a est inconnu, partant de 365° — 6°, et nous dirigeant 

 vers des températures plus basses, effectuer au moyen de k 

 un calcul linéaire. 



On obtient alors 



eau 0° x = 1,9. 



On trouve donc de cette manière, dans tous les cas, un 

 degré d'association beaucoup plus faible que ne l'ont admis 

 MM. B-amsay et Shields. 



La concordance signalée par ces auteurs entre la valeur 

 de x déduite de l'hypothèse de l'énergie superficielle par mo- 

 lécule, et celle qui se tirerait des observations de M. Beck- 

 m a n n, perd donc par là toute signification. 



Nous ne chercherons pas de quelle manière il serait réelle- 

 ment possible de déterminer la valeur de x ; mais nous ferons 

 remarquer que la concordance entre la valeur de x trouvée par 

 le procédé de M.M. Rainsay et Shields, et celle obtenue 

 par M. Beckmann ne peut être considérée que comme 

 une des nombreuses régularités empiriques, qui demandent 

 pour être expliquées une théorie moléculaire générale. 



On ne doit pas non plus perdre de vue qu'une théorie molécu- 

 laire pourrait admettre une association physique, d'où pourraient 

 résulter des écarts de la valeur normale de k, sans qu'il soit pour 

 cela bien convenable de parler d'une combinaison des molé- 

 cules gazeuses en molécules liquides. Il suffira de se représenter 

 que lors du choc, deux molécules ou un plus grand nombre, 

 peut-être un nombre beaucoup plus grand, continuent à gra- 

 viter l'une autour de l'autre pendant un certain temps; que 

 la longueur de cet espace de temps a une certaine influence 

 sur les phénomènes capillaires, parce que ceux-ci dépendent 

 de l'énergie potentielle moyenne des molécules; que chez les 

 diverses substances enfin la durée de cette gravitation augmente 

 dans une mesure différente quand la température s'abaisse. 



Revenons encore une fois à la formule 



