THÉORIE THERMODYNAMIQUE, ETC. 



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sions considérer comme parallèles les forces dirigées toutes vers 

 le centre. La force attractive par unité de section, pour une 

 petite couche de hauteur d t, prise dans cette colonne, est q 

 d P 



—r^- d t (voir Note I). Pour la colonne tout-entière, la force 



CL L 



totale K par unité de section est donc exprimée par 



ÇK 



O I d Pi-=Z Q PiR (J Pit 0 . 



J i Q 



En conséquence 



l t 0 ta R R — R\ 



K = 2nf ç n* \ <rI - eT (R + 1) - e l—SuLR+iyT 1 , 



f t 0 R * 



ou bien 



( 2R —t 0 +R t 0 —R ) 



Si ^ ^ ^ ne devient pas trop petit, 



/ 2R 



u" 



' + X / -y - — — V 



R—u' 



R + l 

 R 



quand on a R — t 0 = u". 



Comme de plus 2 R — u" > R, 



on bien 



K = ae ( 1+ 



quand 



a = 27r/À 2 . 



Si la surface est un plan, la grandeur de K de Laplace, 

 c'est-à-dire la force avec laquelle la couche superficielle se 

 trouve sollicitée vers l'intérieur par unité de surface, devient 



