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résultat dépendant de r. Or, il est tout donné de prendre 



d r 



comme mesure de la vitesse de propagation la valeur de ^— ; 



cl z 



dr et d t étant choisis de manière que la phase demeure con- 

 stante. Alors 



Si r est très-grand par rapport à X; on aura 

 dr X 



A très-grande distance du centre la vitesse de propagation 

 se trouve donc exprimée par a. Mais cette vitesse prend, 

 pour de faibles valeurs de r, des proportions très-considérables ; 

 elle est même infiniment grande pour r == 0. 



Les équations (9) montrent encore qu'au voisinage immé- 

 diat du centre la phase se trouve représentée par 



2 -n [ - i + «J , 



et à grande distance de ce centre par 



^ Lï-i-1 rH =2 %~ H* 



Abstraction faite de l'influence que, en vertu de l'ancien 

 mode de calcul, r exerce sur la phase, nous voyons que des 

 particules situées à distance considérable du centre présentent 



une différence de phase de ^ avec celles du voisinage de ce 



centre. Cette différence correspond à une avance d'un quart 

 de vibration. 



Soit à présent une onde sphérique convergente. Nous avons 

 alors au lieu de (6) 



<t = ^F{r+at); (11) 



et nous pourrons poser 



