SUR LES ONDES LUMINEUSES SPHÉRIQUES, ETC. 



233 



v — o 

 w — 0 



Les équations (9), à leur tour, sont remplacées par 

 u — 0 \ 



•M 



(12). 



+ y + 



(13) 



w — etc. 



La mesure de la vitesse de propagation est donnée ici par 

 — cil ' ^ r e ^ ^ étant encore choisis de manière que la phase 



reste invariable. 



Celle-ci s'exprime, à distance considérable du centre, par 



et dans le voisinage immédiat de ce centre par 



Abstraction faite de l'influence que, en vertu de l'ancien 

 mode de calcul, r exerce sur la phase, les particules possè- 

 dent donc, dans le cas d'une onde convergente, au voisinage 



7T 



immédiat du centre une différence de phase de ^ relativement 



à celles plus éloignées de ce centre. Cette différence de phase 

 correspond à une avance d'un quart de vibration. 



Quand une onde sphérique convergente passe par son 

 foyer, il s'opère un changement de phase n qui se superpose 

 à celui que l'on déduisait d'habitude de l'espace parcouru. 



3. On ne peut se représenter un centre d* ébranlement que 

 comme une sphère de rayon très-petit, oscillant autour d'un 



