SUR LES ONDES LUMINEUSES SPHERIQUES, ETC. 



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on devra se servir d'équations telles que les équations (16), 

 au moins quand la distance de P à la surface d'onde est 

 grande par rapport à X. 



4. Les équations (7) constituent un cas spécial. Mais il est 

 facile de voir que si l'on admet pour U } V et W les valeurs 



on arrive absolument aux mêmes résultats. Si l'on pose en- 

 suite que les constantes A, a, B, (3, C, y conservent une valeur 

 identique durant un très-grand nombre de vibrations, mais 

 se modifient plus tard, on a toute raison de croire que les 

 équations (17) sont applicables à une onde sphérique mono- 

 chromatique existant en réalité. Ces équations cependant don- 

 nent à entendre que l'amplitude est la même en tous les 

 points de la même surface d'onde, ce qui souvent ne sera 

 pas le cas. Mais ceci ne peut modifier le caractère du phé- 

 nomène lors du passage par un foyer. 



5. Il m'a paru n'être pas sans intérêt de déduire directe- 

 ment de la théorie de l'élasticité la modification de phase qui 

 accompagne le passage d'une ligne focale par une onde cy- 

 lindrique. M. G o u y n'a pas entrepris cette recherche pour 

 les ondes sonores; il se contente de montrer comment l'ap- 

 plication du principe de Huygens aux ondes cylindriques 

 conduit à la conclusion que cette modification de phase 



s'élève à n - . Mais l'application du principe en question exige 



toujours que l'on néglige certains termes. Le développement 

 des équations d'ailleurs donne l'occasion de poursuivre en 



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