SUR LES ONDES LUMINEUSES SPHERIQUES, ETC. 241 



ou bien, en vertu de (25), 



+ ï4 dn Hi +tt ) Y °Ç-ï-}' (32) 



ou bien encore, en vertu de (20) et (22): 



U = ^-^= cos n \f ~*~ a ) Jo co \ — X cos œ ) 

 H- sin 2 n j Q cos ^-^--cos co j log ^ ^ ^ m 2 co^fi co ; 



ou bien enfin, comme 



f™ s * n i^^ï ~ cos co^ d œ =: 0 

 et f^sin y~ cos w^log (je —y^ s ^ n<l œ ^ <i co = 0 , 



f/= /* cos 2 7T [~-f- cosco — 4s — al ci co 

 va Jo LA J 



-^=f sin2 n ï —cosœ — 4i — a l log ( k^-^- sin 2 co\dœ . (33) 



On voit que (33) possède absolument la forme réclamée 

 par (29). 



Les équations (31) s'appliquent donc bien à une onde cylin- 

 drique divergente et qui n'est pas stationnaire. Or, l'équation 

 (2) nous donne, quand nous faisons usage de la forme (32) 

 de U et que nous tenons compte de (24) : 



