SUE, LES ONDES LUMINEUSES SPHERIQUES, ETC. 243 



A grande distance de la ligne focale, la phase a pour valeur 

 « Vq 3 1 1—9 1 l +\ T ~ 1 



2n lT-8-r-"J = M~? T~~ a \' 



Abstraction faite de l'influence que, en vertu du mode de calcul 

 ordinaire, l'espace parcouru doit avoir sur la phase, il y a 



TU 



donc une différence de phase de - , correspondant à une avance 



d'un huitième de vibration. 



Nous pouvons, pour une onde convergente, remplacer (31) par 



U-^A]/^^^cos2n^l^arctg^±-a'j j 



w—o 



On obtient alors, au lieu de (32) : 



(38) 



An 



U == — =^ cos 2 

 1/ X 



2 A . 



— — sm 



et au lieu de (35) 

 u — 0 



A 



V l ' Q 



— -:-¥K[-'.C-P)]*[".( ! ?)]» 



cos 2 



(40) 



w = etc. / 



Or, à très-grande distance de la ligne focale, la phase a 

 pour valeur 



aédiat de la ligne foc* 



et au voisinage immédiat de la ligne focale, 



t + iT 



