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TH. W. ENGELMANN. 



Tableau IX 

 Série 1. T — 4,5" A s — Vs = 0,88 0,93 0,108 



„ 2. T=:9,0" „ 0,68 0,70 0,70 0,73 0,74 0,75 



„ 3. r=4,5" „ 1,17 1,20 1,24 1,40 



3. Influence du nombre des excitations 

 efficaces antécédentes sur la durée de Tin- 

 te r v a 1 1 e As — V s . 



Déjà l'expérience du tableau IX et celle du tableau Ile 

 montrent que l'action paralysante d'une excitation isolée sur 

 la propagation de A vers V peut durer si longtemps que les 

 actions retardatrices des excitations successives s'ajoutent 

 facilement. On voit pour cette raison, lorsque les excitations 

 se succèdent à des intervalles réguliers et au cas où la durée 

 de la période d'excitation ne dépasse pas le temps nécessaire 

 à rétablir le pouvoir de propagation, que la durée de l'inter- 

 valle As — Vs s'accroît avec le nombre des excitations jus- 

 qu'à atteindre un maximum. Cet état de choses peut persister ; 

 ou bien, si la pause d'excitation est plus courte ou si la 

 fatigue arrive plus vite, le maximum durera jusqu'à ce qu'en- 

 fin il n'y ait plus propagation et que les V s cessent de se pro- 

 duire. Mais comme dans ces conditions les V s peuvent être 

 entrecoupées d'un temps de repos plus long, le pouvoir de 

 propagation se rétablit bientôt; la première A s est suivie, au 

 bout d'une courte période latente, d'une V s ; à celle-ci succède 

 une autre V*, tandis que la durée de la période latente s'ac- 

 croît; puis une nouvelle V, fait défaut, et ainsi de suite. 



Si l'on veut constater ces différents phénomènes au moyen 

 d'excitations artificielles, il faudra en premier lieu rendre la 

 période d'excitation plus courte que celle des excitations au- 

 tomatiques qui ont lieu en même temps. Elle ne pourra pas 

 cependant être si courte que la V s ferait déjà défaut après 

 deux excitations successives. Il ne pourra du moins pas en 

 être ainsi aussi longtemps que le cœur est encore passable- 

 ment frais, car l'intervalle ^4* — V S} dans ces conditions, est 



