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J. C. KAPTEYN. 



lieu les modifications ici introduites. De plus il semble bien peu plau- 

 sible d'admettre pour l'apex uue des positions 0', 0" , 0"' . Le lieu de 

 l'apex, déterminé suivant les deux méthodes, ne coïncide que si les deux 



angles sont aigus. 



2 e exemple (voir fig. 4). Supposons que pour des étoiles dans la 



Apex 



Y 



w 



Antapex 



Fis:. 4. 



région S la direction vers l'apex soit déduite d'un grand nombre de 

 mouvements propres, que, pour ne pas compliquer le raisonnement, 

 nous supposerons tous directs. Ajoutons à présent une seule étoile dont 

 le mouvement propre 8K fasse un angle aigu avec la direction de l'apex 

 (de sorte qu'il soit rétrograde). 



On verra aisément que, en vertu de la condition 2 t 2 min. (Airy), 

 la droite SK menée à l'apex se déplacera un peu dans le sens RT, tan- 

 dis que la condition (10) réclame une rotation dans le sens RIT. 



{h \ 2 



12. La condition Z y — sin A — vj est un minimum. 



Les équations de condition sont de la forme 



(23) - sin A = v. 

 P 



Elles renferment les distances eu général inconnues. C'est bien là 

 l'objection la plus sérieuse qu'on puisse faire à l'emploi de ces équa- 

 tions. Elles semblent par là bien plus propres à renseigner, l'apex une 

 fois connu, au sujet des parallaxes nwennes de certains groupes 

 d'étoiles, qu'à concourir en quelque manière à déterminer la position 

 de l'apex. 



Dans les calculs faits suivant la méthode d'AiRY, on a tâché par dif- 

 férents moyens d'éluder la difficulté provenant de ce que les distances 

 sont inconnues. 



