234 J. D. VAN DER WAALS. 



Déduisant de là , nous trouvons 



\dv/T 



W/J (v—vAcItJt \ dv J< 



\clTj v 1 {v—hf\clTj T \ dv /t dTdo 



^Kdbr dTdbJ\dvJ T 



Comme nous avons choisi la grandeur P v de telle façon que N — 



C~~^~0 ' C ^ 6 s01 ^ e c ^ ue ^^\jÇ S ) = jT ^dT^d 3 ^ c l ua ^ on précédente peut 

 être simplifiée comme suit 



[v—bf \dlV v \ dh J T dTdti \doJ' T \ } 



Cette équation donne une relation entre les dérivées partielles de b 

 par rapport à v et T, et nous pouvons y satisfaire en posant 



De b — b 0 — f j -f- -^y tl [ nous déduisons : 



v—l^RT 



(dC\ 



G \ 



R T RTH 



et 



\dJ T i 1 Uv — b) 2 ^ ET U J 



{v—bf 1 RT J\ J l (v—b) 2) 



,dÇ< 

 \dTÀ 



T 



ou bien 



' 'h 



sdb_\ 1 __fdb\ \_C_ 



RT 



ou encore 



(«— S)*W/« » WAÎ W r 



