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J. D. VAN DER WAALS. 



matériels — mais toujours, même clans les cas suivants, nous le consi- 

 dérerons comme un gaz statistique, de sorte qu'à chaque moment, et en 

 tout point, toutes les vitesses et toutes les directions soient également 

 bien représentées, La coordonnée lentement variable sera le volume; 

 pour tluction de la coordonnée rapidement variable nous choisissons le 

 nombre de chocs, subis en une seconde, par F unité de surface, arbitrai- 

 rement placée d'ailleurs, que nous supposerons imperméable à la matière. 

 Si s est ce nombre, nous pourrons poser que la vitesse des points maté- 

 riels est proportionnelle à s et à une dimension linéaire du volume; 

 Ténergie cinétique totale pourra donc être représentée par 



Nous arrivons à la même formule, en admettant, avec Clausius, que 

 les particules décrivent des orbites fermées, dont les dimensions linéaires 

 soient proportionnelles à v } et prenant pour tluction delà coordonnée 

 rapidement variable une quantité inversement proportionnelle à la durée 

 d'une vibration. L'idée que é représente le nombre des chocs contre 

 une surface déterminée, a beaucoup d'analogie avec la façon dont Max- 

 well applique le mouvement cyclique à F étude de deux courants; s 

 représenterait notamment le nombre des particules qui ont frappé — 

 ou si l'on veut ont traversé — la surface à partir d'un certain moment. 



Si de la formule donnée pour L on déduit, de la façon connue, la 

 force qui maintient le système stationnaire dans un volume déterminé, 

 on trouve 



p = To=?, Av hs 



ou bien 



û 



ce qui est la relation connue, ordinairement mise sous la forme 



pv = X i m n V 2 . 

 o 



Considérons maintenant le cas où les particules sont étendues, et ad- 

 mettons en même temps qu' outre la pression il existe encore des forces 



