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J. D. VAN DER WAALS. 



maxima que leur mouvemeut se renverse, par suite des chocs avec 

 d'autres systèmes,- et sous l'influence de la force qui les oblige à former 

 un système. Nous mesurerons la distance à partir du centre de gravité, 

 et représenterons par r 0 la plus petite valeur que cette distance puisse 

 prendre; la vitesse peut ainsi être posée proportionnelle à (V — r 0 ) s, 

 où é représente p. ex. le nombre de fois par seconde qu'un atome arrive 

 à l'extrémité de sa course. L'énergie cinétique de ce mouvement est 

 B (;—r 0 ) H\ 



Si la molécule est diatomique, nous pouvons donc écrire 



Tout comme pour une molécule simple nous trouvons 



clL clP v 2 , 2 



ou bien 



2 

 3^ 



Avant de déduire maintenant l'équation de l'état stationnaire de la 

 molécule, nous devons d'abord chercher quelle est, dans ce mode de 

 représentation, la signification de la grandeur b, et quels rapports elle a 

 avec (r, — r 0i ) et (V 2 — ?' Q2 ). Il ne saurait être question de sphéricité de 

 la molécule complexe, même si les atomes étaient rigoureusement sphé- 

 riques. La molécule aurait plutôt la forme d'un cylindre, dont Taxe 

 coïnciderait avec la direction du mouvement et dont une moitié aurait 

 une section égale à la section moyenne du premier atome, et l'autre 

 moitié une section égale à celle du deuxième atome. La molécule atteint 

 sa plus petite longueur au moment où les atomes se touchent; la distance 

 de leurs centres est alors r 0l -\~r 0 . 2 ; la longueur est la plus grande au 

 moment où les atomes sont forcés de revenir. La molécule aurait ainsi 

 une longueur et un volume variables. Il sera toutefois question d un 

 volume moyen, et nous pourrons de même choisir pour r et r 0 des moy- 

 ennes telles que, si S 1 et S. 2 sont les sections, nous aurons 



et 



