l'équation d'état et la théorie, etc. 



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Déterminons maintenant — — : si nous représentons encore par — — 



do . rôo 



la force qui tient ensemble les atomes, nous trouvons 



d -É= d f=-i A * + 3 * fo-*) 



ou 



^ ^ V 1 dv J %—r 0 i db r r 2 — r 02 tfô ! " ' * K > 



Puisque nous donnons le nom de mouvements atomiques à ceux qui 

 n' entraînent pas le centre de gravité, nous aurons les relations suivantes: 



1 ^01 11l 2 ^02 



m l 1\ = m 2 r 2 

 m x {r x — r 01 ) = m 2 (r 2 —r 02 ) 

 d)\ dr 2 



£, dr x S 2 dr 2 S t fh\ -j- S 2 dr 2 db 



Si fa — roi) s -i i r 2 — r 02 ) 8 t (r, — r 01 ) + ^ 2 (r 2 — r 02 ) ô— J 0 ' 

 L'équation (3) conduit donc à 



(*+^ + ^)(^>-*<4+a> « 



et cette équation prend la forme (2), s'il est permis de remplacer 

 2(2), + L,) V ^ 7 RT. 



Jusqu'ici nous n'avons pas encore résolu la question que nous nous 

 sommes posée antérieurement. On pouvait toutefois s'attendre à ce que 

 la théorie des mouvements cycliques nous permettrait de la trancher, 

 puisqu'on a conslaté que, dans un grand nombre de cas de tels mouve- 

 ments, la force vive est facteur dlntegrabilité d'une quantité qui, dans 

 ces mouvements, doit être considérée comme chaleur fournie. 



Cet apport de chaleur devra servir : 1 °. à augmenter la force vive du 



