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mouvement moléculaire, 2°. à effectuer le travail des forces, tant inté- 

 rieures qu'extérieures; nous pouvons donc poser 



dL iA^Ij , dLdr t , dLdr 2 



ou bien 



dQ = dL + | A (v—'l)- 1 !* s 2 du — %A (v—b)- 1 !* s 2 db + 

 o o 



+ 2 B, (r,— r 01 ) <fr, + (r t -r 0î ) Pdr 2 . 



Soit 



-^0 + A + ^2 



^o= l ^ ^—b)-^é 2 d{v-b) + ^ {v—byi*ds* 



o 



^ 2 = %B 2 ^' 2 —r 02 )s 2 2 dr 2 + £ 2 (r 2 —r 02 ) 2 ds 2 2 



Nous pouvons maintenant mettre dQ sous la forme 



rfQ = Z 0 dlog L(v-byi>£ 0 -] + L { dlog [(r-r 0l ) 2 L,] 



+ L 2 dlog [(r 2 —r 0 ,) 2 L 2 ~\; 



et cette forme peut encore être simplifiée si nous tenons compte de ce que 



n h ( r i — r oi) ~ m «ï ( r 2 — ^02) e ^ m i ^1 = m 2 ^1 ' e ^ c l ue — ~ — e ^ — ~ — 



peuvent être remplacés par ^ . Nous obtenons ainsi 



dû = L„ dlog Z 0 ] + (X, + Z 2 ) dlog [(b-h 0 f{L { + 



Si nous prenons pour L 0 la force vive L m du mouvement moléculaire, 

 ^1 Hr ^2 es ^ ^ a force vive 7/ rt du mouvement atomique; nous avons 

 donc encore 



dQ = ^ £ m ] -h [(6—6 0 ) 2 £«} 



Puisque la proportionnalité entre L in et la température absolue est 



dQ 



actuellement admise sans conteste, — est une différentielle totale. Or, 



-him 



