INÉQUATION D'ÉTAT ET LA THEORIE^ ETC. 241 



^ = dlog Rv-if. L m -\ + ^ dloff [(6-b o y £,,]. 



Jb m Il y, 



A la condition que le second membre de cette équation soit une dif- 

 férentielle exacte il sera donc satisfait si nous posons y^- = Cte = j3 1 ), 

 3 



Comme L m = — HT, l'entropie devient alors 



tt = Il\log(v — b) T U + log {b — b 0 ) 3(3 T k *\ . 



De la relation (^Ç^ —~7jî> nous déduisons le calorique spécifique à 

 volume constant 



G, 



de sorte que 



h— t t 



Q W TV 



2 v 1 1 ' 1 ' b—b 0 

 Il est à remarquer que, pour le mouvement moléculaire 

 dP v \ , 7V 2 



0' ; '"')"• h <>■■ 



tandis que pour le mouvement atomique 



v ) On rendrait également le second membre différentielle exacte en posant 



= <p [L a (b — b 0 Y). Mais, pour autant que j'aie pu m'en convaincre, cette hypothèse 

 ne conduit pas à des conséquences admissibles. Néanmoins, aussi longtemps que 

 l'impossibilité de cette hypothèse n'a pas été démontrée, la constance du rapport 



Y~ -, pour toutes les températures et toutes les pressions, n'est pas mise hors de 



doute. 



