242 



J. D. VAN DER WAALS. 



On voit que dans le mouvement atomique le coefficient de la force 

 vive est trois fois aussi grand que pour le mouvement moléculaire; cela 

 provient cle ce que le mouvement moléculaire s'effectue dans toutes les 

 directions, tandis que le mouvement atomique a été supposé ne s 7 effec- 

 tuer que dans une seule; dans tous les cas ce mouvement ne présente à 

 un moment donné qu'une seule direction pour les deux atomes. Si nous 

 nous étions figuré des trajectoires atomiques circulaires autour du cen- 

 tre de gravité, nous aurions également trouvé, pour le produit des for- 

 ces dirigées vers l'intérieur et l'espace compris entre les atomes, la 

 valeur 2 L~. 



Il est maintenant tout naturel d'admettre que L a = ^ L m ; ce qui 



o 



revient à rendre égaux, dans les deux cas, les produits de la pression 

 et de l'espace où le mouvement s'effectue. Alors y = 1. Nous arrivons 

 d'ailleurs en toute certitude à cette conclusion par le raisonnement 

 suivant. 



Imaginons, parmi les particules mobiles dans toutes les directions, 

 un groupe qui de l'une ou l'autre façon soit forcé de se mouvoir clans 

 une seule direction, p. ex. verticale. Enfermons ce groupe dans un cy- 

 lindre vertical à parois mathématiques. A la pression qui s'exercerait, 

 en sens horizontal, contre les parois verticales, ce groupe ne pourrait 

 opposer aucune résistance — à moins que nous supposions le groupe 

 tellement mince, que le cylindre n'aurait l'épaisseur que d'une seule 

 molécule, en quel cas les pressions horizontales seraient contrebalancées 

 par la résistance de la molécule. Par le mouvement il ne doit donc être 

 opposé de résistance que contre la pression sur les faces supérieure et 

 inférieure, et le produit de la pression et du volume = 2 L a . Pour 

 rendre cette pression égale à la pression extérieure, exercée par les par- 

 ticules mobiles dans toutes les directions, il suffit de tenir compte de la 

 force vive dans le sens vertical, laquelle est le tiers de la force vive 

 totale. 



En posant L a = ^ Jj, nous admettons donc une continuité de la 

 o 



force vive dans le sens vertical, et le principe d'après lequel, à une 

 température donnée/toutes les particules ont la même énergie cinétique, 

 est étendu à la composante de l'énergie cinétique dans la direction sui- 

 vant laquelle le mouvement est possible. Et de même que dans la co- 

 existance de masses liquides et gazeuses, la grande pression intérieure, à 



