l'équation d'état et la théorie, etc. 



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laquelle le liquide est soumis, ne nuit point à l'égalité de force vive, et 

 n'influe que sur le degré de condensation de la matière, de même nous 

 sommes en droit d'admettre que les forces, bien plus grandes encore 

 peut-être, qui relient les atomes, ne nuisent point à l'égalité des com- 

 posantes de la force vive clans le sens des mouvements possibles, mais 

 déterminent uniquement la distance des atomes. Ce principe ne peut 

 toutefois être appliqué qu'avec circonspection. On pourrait croire à la 

 légère que chacun des deux atomes constituant la molécule a une force 



vive égale à ^ L m . Cette supposition se reconnaît déjà immédiatement 



comme fausse puisque les deux atomes n'ont pas la même force vive, 

 leurs forces vives étant liées Tune à l'autre par la relation 



m 1 L x = m 2 L 2 ; 



le mouvement de l'un des deux atomes est ainsi déterminé par le mou- 

 vement de l'autre. Ces deux atomes doivent être considérés comme ne 

 faisant qu'un, de même que nous n'avons pas le droit de considérer 

 séparément les deux moitiés d'une particule. 



Si dans C v=œ =^ li (1 + @) ~f~ $ (3B . ^ j \ 1T nous remplaçons (3 

 par sa valeur, nous trouvons 



Le terme encore inconnu qui doit être ajouté à 2 R représente l'aug- 

 mentation d'énergie potentielle des atomes. A dilution infinie l'équa- 

 tion d'équilibre se réduit à 



Par application de la théorie du mouvement cyclique nous excluons 

 encore une fois le cas où est fonction de la température. Par diffé- 

 rentiation logarithmique nous trouvons donc 



[d 2 JP b 



db 2 1- \dh_l 



dPb b—b 0 ( dT ~ T 

 db 



