l'éc>uatlon d'état et la théorie, etc. 25.3 



la plus petite valeur que b puisse prendre, clans des considérations an- 

 térieures relativement à la cause de la variabilité de h, j'ai cru pouvoir 



conclure à la valeur — b\ . 



Comme la valeur de /'est beaucoup plus facile à calculer que celle 

 de b 0 , cette dernière étant donnée par une équation du troisième degré, 

 j'ai admis pour b 0 la valeur 0,00065; on trouve alors pour/', en com- 

 mençant par le plus petit volume : 



/= 2,114, /= 2,08 /= 2,175, /= 2,14 etc. 



Là-dessus j'ai donné à b 0 une valeur tant soit peu plus grande, 



notamment 0,0007 = ^— b[, et Ton trouve alors, à l'aide de / = 2. 



calculé trouvé 



b = 0,001798 v = 0,002622 0,002629 



b = 0,00184 v = 0,002731 0,00275 



b = 0,00195 v = 0,003050 0,003026 



b 0,0020 v = 0,003213 0,00321 



A mesure que v augmente davantage, b se rapproche tellement de sa 

 valeur limite que, dans ces conditions, la série des valeurs de b, oscil- 

 lant irrégulièrement, n'a plus aucune signification. 



Seule la valeur de v qui correspond à b = 0,00234 dans la série, 

 ne s'accorde pas bien, mais le ferait parfaitement si nous pouvions poser 

 b = 0,002295. 



Ainsi que je l'ai déjà fait remarquer tantôt, si l'allure de b est exac- 

 tement rendue par l'équation, réciproquement F isotherme théorique où 

 Ton fait entrer cette valeur de b rendra toutes les particularités de l'iso- 

 therme expérimental. C'est ainsi que la valeur de v pour laquelle 

 d cl? 1 



-~ = 0 et-z^— 0 devra coïncider avec le volume critique, et l'expression 

 dv dv l 



^ê^ê , relative à ce volume, devra avoir également la valeur donnée par 

 l'expérience. L'équation d'état, avec b constant, a donné par v c et 



Hic 



des écarts tellement considérables entre le calcul et l'expérience, qu'il 

 est à conseiller d'examiner si ces divergences ont disparu par suite de 

 la variabilité de b ainsi admise. 



